電氣工程最重要的定律——歐姆定律
歐姆定律
德國物理學家格奧爾格·歐姆（1787 -1854）通過實驗確定，流過均勻金屬導體（即外力不起作用的導體）的電流強度I與導體兩端的電壓U成正比：
我 = U / R，（1）
其中 R — 導體的電阻.
等式 (1) 表達了一段電路（不包含電流源）的歐姆定律： 導體中的電流與施加的電壓成正比，與導體的電阻成反比。
電動勢不起作用的電路部分。 （外力）被稱為電路的均勻部分，因此歐姆定律的這個公式對電路的均勻部分有效。
有關更多詳細信息，請參見此處： 電路部分的歐姆定律
現在我們將考慮電路的非均勻部分，其中部分 1-2 的有效 EMF 表示為 ε12 並施加在該部分的末端 潛在差異 — 通過 φ1 — φ2。
如果電流流過形成第 1-2 部分的固定導體，則所有力（外力和靜電力）對載流子所做的功 A12 為 能量守恆定律 等於該區域釋放的熱量。電荷 Q0 在 1—2 截面移動時，力所做的功：
A12 = Q0E12 + Q0 (φ1 — φ2) (2)
緊急情況還有E12 安培數 I 是一個標量。它必須取正號或負號，具體取決於外力所做功的符號。如果電子版促進正電荷向選定方向（1-2方向）運動，則E12>0。若單位。阻止正電荷向該方向移動，則 E12 < 0。
在時間 t 內，導體中釋放熱量：
Q = Az2Rt = IR (It) = IRQ0 (3)
由式（2）和（3）可得：
IR = (φ1 — φ2) + E12 (4)
在哪裡
I = (φ1 — φ2 + E12) / R (5)
表達式(4)或(5)是積分形式的電路的非均勻橫截面的歐姆定律，即廣義歐姆定律。
如果電路的某一部分沒有電流源 (E12 = 0)，則從 (5) 我們得出電路的均勻部分的歐姆定律
I = (φ1 — φ2) / R = U / R
如果 電路 閉合，則選點 1 和 2 重合，φ1 = φ2；然後從 (5) 我們得到閉合電路的歐姆定律：
我= E / R，
其中 E 是作用在電路中的電動勢，R 是整個電路的總電阻。一般來說，R = r + R1，其中r為電流源的內阻，R1為外電路的電阻。因此，閉合電路的歐姆定律如下所示：
我 = E / (r + R1)。
如果電路開路，其中沒有電流 (I = 0)，那麼根據歐姆定律 (4) 我們可以得到 (φ1 — φ2) = E12，即作用於開路的電動勢等於其兩端的電位差。因此，要找到電流源的電動勢，就必須測量其開路端子之間的電位差。
歐姆定律計算示例：
根據歐姆定律計算電流
計算歐姆定律電阻
電壓下降
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